流体动压力的发生相对运动平行板之间的活动

平行板之间布满厚度为h的粘性液体，当下板固定，上板以速率u平 平行板之间沿液膜厚度的速率散布星直线型。

因为波体的粘性，行于下板沿X标的目的移动时, 每个截面上的速率散布相,故平板的液体压力与年夜气助一样，这种液体膜是不克不及蒙受 垂直于平板标的目的的外载荷,称它为被体动力型。

下平板固定不动，上平板沿Y标的目的以速 平板之间的粘性液体层受到挤压作用,从平板摆布两头向外活动,间隙中液度0移动的情 况,体受挤压作用其压力散布如图中虚线所示，速率散布呈抛物线型。这种液膜称挤压型。

因为粘性，附着在板面上的液体速率(沿X标的目的) 为零。依据伯努利方程可知; 在压力较年夜的 O截面上速率为零,在两头压力为零的A一A及B一B截面上速率较年夜,而C一C及D一D截面 上的速率居中。

挤压被膜发生的合压力可瞬时均衡外加裁荷，称它为流体动压力，但 油流绝后，两平板脫会直接接触,液膜消散，故不克不及蒙受外加载荷。

两个倾斜平板间的活动

在两个倾斜平板中，下板固定不动、上板以速率u沿X 标的目的移动,按前 获得两倾斜平板之间的液体速率散布。

因为平板间的间隙是变化的，即面所述的剖析方式， 放A一A截面上的均匀速率年夜于B一B截面，如许,在A一B之间的流道中，持续h>hs, 性前提不克不及知足。而波体- 而波体一般是不成紧缩的，入进A一A散而的流量应该即是流出D-B截而的流景，若入进 间隙的流量年夜于流出间隙的流量,间隙中的液体压力就增年夜，此时光除中液体受到压力作 用。

它与图a的速率散布叠加后，其速率及压力散布见图4-7e,在 A- A截面上叠加后速率变小(压力流与速率流标的目的相反),B-B截而上情形相反、叠加后速 度变年夜(压力流与速率流标的目的雷同)。

A-4截面上速率小而闻附h.年夜，B- B截面上速率年夜间隊 h小如许就能知足持续流前提。

在O-O截面上不存在压力活动，故其速率散布是线性的，它 是较年夜压力截面，即压力梯度即是零。

波膜序度h 沿液体活动标的目的逐渐减小的液腆称为收敛液膜或楔形膜。

收敛液膜所发生的流体动压力可不乱存在，并能蒙受外加载荷，液膜动压力与外载荷 维持均衡关系，假如外载荷增年夜,平板间的间隙减小，入出口间隙差值增添，为使入、出口截面 上流量相等，间隙中流体压力必需升高，直到液体膜的合压力与外载荷均衡为止。

综上所述，间隙中液体发生流体动压力的前提是: 形成间隙的两个面要有相对运动，沿运动 标的目的液膜厚度是减小的即为收敛液膜(相反扩散液膜不克不及发生流体动压力),间隙中液体具有一 定的粘度。

浮动环密封中的油膜完整具有发生流体动压的前提，动压力的协力就是将浮环浮起的浮动力 FW 也称浮动环的承载才能。

轴静止时，浮环套在轴上,因为轴的半径老是小于浮环的内径,故在轴心及浮 环中央连线两侧，轴颈外貌与浮环外貌形成收敛间隙(或称楔形间隙),当轴顺时针滚动时， 在中央连线的左侧形成收敛油膜，并发生流体动压力。