去复式紧缩机级的现实轮回入宇量

理论轮回入宇量V,即是活塞的行程容积Vh,也是在入气压力pi、入气温度 T; 下理论上能吸人的气体体积。

但在现实轮回中，因为余隙容积内高压气体的膨胀盘踞了 一部门气缸容积，入气压力丧失又造成了一部门气缸事情容积的丧失。

加之入气进程中气体被加暖等，均使得活塞每个行程现实的吸宇量比在p、T状况时的理论吸宇量V少，故 界说现实入进气缸的气体容积v与行程容积Vh之比，为入气系数v与Vh之间的关系。

图中VO是余隙容积;Vh是扣除余隙容积V。内高压气体膨胀而占的容积VI后行程容积V, 可以或许容纳新鲜入进气体的容积; V则是斟酌到吸进的新鲜气体实在际压力p。

低于名义吸气压力pi 而使吸人气体质量削减，从而引起V";削减了OVZ 后所能容纳的新鲜入气容积。

终极的现实入宇量V,还需从V",中扣除入气被加暖产生膨胀而盘踞的一部门气缸容积，因 为入宇量因此名义的入气压力pl 和入气温度T为基准入行计算的。

一般情形下，人们总但愿把a 域小以增年夜容积系数值，但又去去受到紧缩机零部件构造的限定。

是以，现有紧缩机的a值一般处于下列范畴: 低压级为0.07~0.12; 中压级为0.09~0.14; 高压级为0.11~0.16。

对付采取簧片阀的单作用式紧缩机，低压级可小至a =0.04~0.07; 高速短行程紧缩机，a =0.15~0.18; 高压和超高压紧缩机可达a= 0.20~0.25。

压力比的巨细对容积系数的影响十分明显，一般紧缩双原子气体的年夜、中型机每级压力 比c: =3~4; 微型和小型机中e 可达8以上。

膨胀指数越年夜则膨胀进程线越陡，故容积系数也就越年夜。膨胀指数的巨细取决于膨胀过 程中传给气体暖量的几多。传进的暖量多，膨胀指数就小，膨胀进程趋于等湿; 反之,膨胀 进程就趋于尽暖。

一般膨胀指数要比紧缩指数小。由于相对付气体紧缩进程，膨胀气体容积很小，而其包 容璧面并不可比例减小，其相对传暖面积年夜。

此外，重要包涵膨胀气体的缸盖部位和活塞端 面温度较高，这些因素城市使传人暖量增年夜，膨胀指数降落。膨胀指数m可求得。